得尋
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- n = ∑ k = 0 n [ a n − k b k ] {\displaystyle \left(a+b\right)^{n}=\sum _{k=0}^{n}\left[a^{n-k}b^{k}\right]} ↓ C n k L n − k R k , L = R = 1 ⟶ C n k {\displaystyle……四 KB（八四三字） - 二〇一八年一〇月二五日 （四） 一三時五六分
- ) n = ∑ k = 0 n [ C n k a n − k b k ] {\displaystyle (a+b)^{n}=\sum _{k=0}^{n}\left[C_{n}^{k}a^{n-k}b^{k}\right]} 可以數學歸納法證之： n = 0 {\displaystyle n=0}……一 KB（四〇六字） - 二〇二三年四月七日 （五） 一七時二三分
- S_{1}} 必熱寂 令 n = k {\displaystyle n=k} 且同循熱力學第二定律，則 S k {\displaystyle S_{k}} 亦然 n = k + 1 {\displaystyle n=k+1} 之亦矣 同時注意 S k {\displaystyle S_{k}} 可易物質能量於……一 KB（三六一字） - 二〇一八年一〇月六日 （六） 〇四時〇一分
- {1}{13}})......]^{2}} } = lim n → ∞ 4 k n [ ln ( n ) + γ ] 2 {\displaystyle \mathrm {=\lim _{n\to \infty }{\frac {4kn}{[\ln(n)+\gamma ]^{2}}}} } = ∞ {\displaystyle……二 KB（三四七字） - 二〇二四年九月二三日 （一） 一〇時二九分
- 」），無窮大也。偶數之序列（「 { 2 n } n = 1 , 2 , … {\displaystyle \{2n\}_{n=1,2,\ldots }} 」），亦無窮大也。 四則運算，逐項算之（「{an}*{bn}={an*bn}」，* 可為加減乘除也）。 存在 k，凡 n≥k an ≥ bn， 或凡 n≥k an ≤ bn……三 KB（五三九字） - 二〇一八年一月二日 （二） 一一時五七分
- n={\frac {\ln(n)}{ln10}}} a n = e n ln a {\displaystyle a^{n}=e^{n\ln a}} ln n = ln n n − 1 + ln ( n − 1 ) = 2 ∑ k = 1 ∞ [ 1 2 k − 1 ( 1 2 n −……三 KB（一〇六三字） - 二〇二四年一〇月一四日 （一） 〇七時四七分
- 假設質數有窮，則有 p 1 , p 2 , ⋯ ⋯ , p n , {\displaystyle p_{1},p_{2},\cdots \cdots ,p_{n},} p即質數(prime number) 令諸質數相乘，復加壹，得r [ ∏ k = 1 n p k ] + 1 = r {\displaystyle……一 KB（三五〇字） - 二〇二三年四月七日 （五） 一七時三二分
- }{[1-a_{ij}-n]_{q_{i}}![n]_{q_{i}}!}}f_{i}^{n}f_{j}f_{i}^{1-a_{ij}-n}=0} , for i ≠ j {\displaystyle i\neq j} , 其中 k i = k α i {\displaystyle k_{i}=k_{\alpha _{i}}}……二四 KB（六〇三五字） - 二〇一九年五月四日 （六） 一一時三八分
- {\displaystyle p={\frac {F}{S}}} 液體之壓強，乃密度、深、重力加速度三者相乘。以西洋字母示為： p = ρ g h {\displaystyle p=\rho gh} g者，重力加速度也。取 g ≈ 9.8 N / k g {\displaystyle g\approx 9.8N/kg} 。……六七八 位元組（一〇三字） - 二〇二二年一月二九日 （六） 一六時五七分
- n k T / V {\displaystyle P=nkT/V} （P為其壓，V為其積，n為粒子之數，k為波茲曼常數，T為其溫），然簡併態者，無甚相干。對以低密者，完簡併氣之壓乃 P = K ( n / V ) 5 / 3 {\displaystyle P=K(n/V)^{5/3}} }}（K……五 KB（七七六字） - 二〇二三年九月二五日 （一） 一八時五九分
灼之，得氧，式列如下： 2 K M n O 4 = = = = Δ K 2 M n O 4 + M n O 2 + O 2 ↑ {\displaystyle 2{\rm {KMnO}}_{4}{\stackrel {\Delta }{=\!=\!=\!=}}{\rm {K}}_{2}{\rm {MnO}}_{4}+{\rm……六二一 位元組（九二字） - 二〇一四年七月三日 （四） 一六時五三分- 溫度（符：T）者，熱力學基本函數也，表溫寒之量度，微粒動能之高低。有式書： E ¯ = 3 2 k B T {\displaystyle {\bar {E}}\,=\,{\frac {3}{2}}k_{B}T} 於統計熱力學，則有 T = ( ∂ U ∂ S ) V , N {\displaystyle T=\left({\frac……七五九 位元組（七六字） - 二〇二一年五月四日 （二） 〇二時三三分
- 歐基里得空間，高維實空間（「 R n {\displaystyle \mathbb {R} ^{n}} 」）也。取二物，合各部之積，曰點積（「 x ⋅ y = x 1 y 1 + ⋯ + x n y n {\displaystyle x\cdot y=x_{1}y_{1}+\cdots +x_{n}y_{n}} 」）。……三 KB（六五八字） - 二〇一三年七月三日 （三） 〇九時〇七分
- {Q} _{5}} 」）等。 以七為例，凡七進數，可書作雙端無窮序列（記曰「 ± ∑ n = − ∞ ∞ a n {\displaystyle \pm \sum _{n=-\infty }^{\infty }a_{n}} 」或 ± … a − 3 a − 2 a − 1 . a 0 a 1 a 2 ………二 KB（三四五字） - 二〇一三年一一月一三日 （三） 〇三時五一分
=C_{1}^{n}x^{n-1}} = n x n − 1 {\displaystyle =nx^{n-1}} 次第二： n {\displaystyle n} 乃負整數 設 k = − n {\displaystyle k=-n} 。則： x n = 1 x k {\displaystyle x^{n}={\frac……一三 KB（四一三六字） - 二〇二〇年一二月五日 （六） 〇二時三〇分- \|x\|=0\Leftrightarrow x=0} 」） 數乘物以範，同乎數之絕對值乘物之範。（「 ‖ k x ‖ = | k | ‖ x ‖ {\displaystyle \|kx\|=|k|\|x\|} 」） 物相加之範，少於物之範相加矣（「 ‖ x + y ‖ ≤ ‖ x ‖ + ‖ y ‖……二 KB（三五六字） - 二〇一六年五月八日 （日） 〇九時五九分
拉脫維亞語成於字母拼切成音，凡三十三，有大小寫如下： A a Ā ā B b C c Č č D d E e Ē ē F f G g Ģ ģ H h I i Ī ī J j K k Ķ ķ L l Ļ ļ M m N n Ņ ņ O o P p R r S s Š š T t U u Ū ū V v Z z Ž ž……一 KB（九七字） - 二〇二三年四月一〇日 （一） 一〇時五六分- 閉合：以 [ K → K ′ ] {\displaystyle [K\to K^{\prime }]} 寫 K {\displaystyle K} 到 K ′ {\displaystyle K^{\prime }} 。 [ K → K ′ ′ ] = [ K → K ′ ] [ K ′ → K ′ ′ ]……一二 KB（二五三八字） - 二〇二二年一一月二五日 （五） 〇五時五一分
E n ′ − E n {\displaystyle h\nu =\Delta E=E_{n'}-E_{n}} ， 以 ν {\displaystyle \nu } 為頻率。 代軌道能量式於上式，可得 1 λ = − m e e 4 8 ε 0 2 h 3 c ( 1 n ′ 2 − 1 n 2 )……三 KB（七三五字） - 二〇一八年一〇月一三日 （六） 一六時五八分- ) , 666 ∈ N ∗ ⫋ R {\displaystyle 666=3030_{(6)}=476_{(12)}=1010011010_{(2)}=1232_{(8)},666\in N^{*}\subsetneqq \mathbb {R} } ∑ k = 1 36 k = 1 + 2 + 3……九八三 位元組（二三六字） - 二〇二二年七月二四日 （日） 二三時〇〇分
