得尋
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- n = ∑ k = 0 n [ a n − k b k ] {\displaystyle \left(a+b\right)^{n}=\sum _{k=0}^{n}\left[a^{n-k}b^{k}\right]} ↓ C n k L n − k R k , L = R = 1 ⟶ C n k {\displaystyle……四 KB（八四三字） - 二〇一八年一〇月二五日 （四） 一三時五六分
- + k , p n + m + k ) {\displaystyle d_{(p_{n},p_{n+m})}<d_{(p_{n+k},p_{n+m+k})}} 質數平方距及m次方距有 p n + 1 2 − p n 2 ⩾ E ( 2 n − 1 ) {\displaystyle p_{n……三 KB（八一一字） - 二〇二二年三月一日 （二） 一二時二三分
- ) n = ∑ k = 0 n [ C n k a n − k b k ] {\displaystyle (a+b)^{n}=\sum _{k=0}^{n}\left[C_{n}^{k}a^{n-k}b^{k}\right]} 可以數學歸納法證之： n = 0 {\displaystyle n=0}……一 KB（四〇六字） - 二〇二三年四月七日 （五） 一七時二三分
- n C n k 1 n − k ( 1 n ) k {\displaystyle =\lim _{n\to \infty }\sum _{k=0}^{n}C_{n}^{k}1^{n-k}\left({\frac {1}{n}}\right)^{k}} = lim n → ∞ [ C n 0 1 n……二 KB（五〇六字） - 二〇一八年七月一五日 （日） 一一時四四分
- S_{1}} 必熱寂 令 n = k {\displaystyle n=k} 且同循熱力學第二定律，則 S k {\displaystyle S_{k}} 亦然 n = k + 1 {\displaystyle n=k+1} 之亦矣 同時注意 S k {\displaystyle S_{k}} 可易物質能量於……一 KB（三六一字） - 二〇一八年一〇月六日 （六） 〇四時〇一分
- 」），無窮大也。偶數之序列（「 { 2 n } n = 1 , 2 , … {\displaystyle \{2n\}_{n=1,2,\ldots }} 」），亦無窮大也。 四則運算，逐項算之（「{an}*{bn}={an*bn}」，* 可為加減乘除也）。 存在 k，凡 n≥k an ≥ bn， 或凡 n≥k an ≤ bn……三 KB（五三九字） - 二〇一八年一月二日 （二） 一一時五七分
- 假設質數有窮，則有 p 1 , p 2 , ⋯ ⋯ , p n , {\displaystyle p_{1},p_{2},\cdots \cdots ,p_{n},} p即質數(prime number) 令諸質數相乘，復加壹，得r [ ∏ k = 1 n p k ] + 1 = r {\displaystyle……一 KB（三五〇字） - 二〇二三年四月七日 （五） 一七時三二分
- }{[1-a_{ij}-n]_{q_{i}}![n]_{q_{i}}!}}f_{i}^{n}f_{j}f_{i}^{1-a_{ij}-n}=0} , for i ≠ j {\displaystyle i\neq j} , 其中 k i = k α i {\displaystyle k_{i}=k_{\alpha _{i}}}……二四 KB（六〇三五字） - 二〇一九年五月四日 （六） 一一時三八分
- {\displaystyle p={\frac {F}{S}}} 液體之壓強，乃密度、深、重力加速度三者相乘。以西洋字母示為： p = ρ g h {\displaystyle p=\rho gh} g者，重力加速度也。取 g ≈ 9.8 N / k g {\displaystyle g\approx 9.8N/kg} 。……六七八 位元組（一〇三字） - 二〇二二年一月二九日 （六） 一六時五七分
灼之，得氧，式列如下： 2 K M n O 4 = = = = Δ K 2 M n O 4 + M n O 2 + O 2 ↑ {\displaystyle 2{\rm {KMnO}}_{4}{\stackrel {\Delta }{=\!=\!=\!=}}{\rm {K}}_{2}{\rm {MnO}}_{4}+{\rm……六二一 位元組（九二字） - 二〇一四年七月三日 （四） 一六時五三分- 溫度（符：T）者，熱力學基本函數也，表溫寒之量度，微粒動能之高低。有式書： E ¯ = 3 2 k B T {\displaystyle {\bar {E}}\,=\,{\frac {3}{2}}k_{B}T} 於統計熱力學，則有 T = ( ∂ U ∂ S ) V , N {\displaystyle T=\left({\frac……七五九 位元組（七六字） - 二〇二一年五月四日 （二） 〇二時三三分
- an=enlna{\displaystyle a^{n}=e^{n\ln a}} lnn=lnnn−1+ln(n−1)=2∑k=1∞[12k−1(12n−1)2k−1]+ln(n−1){\displaystyle \ln n=\ln {\frac {n}{n-1}}+\ln {(n-1)}=2\sum _{k=1}^{\infty……三 KB（八四八字） - 二〇一八年七月二一日 （六） 〇二時三六分
- 歐基里得空間，高維實空間（「 R n {\displaystyle \mathbb {R} ^{n}} 」）也。取二物，合各部之積，曰點積（「 x ⋅ y = x 1 y 1 + ⋯ + x n y n {\displaystyle x\cdot y=x_{1}y_{1}+\cdots +x_{n}y_{n}} 」）。……三 KB（六五八字） - 二〇一三年七月三日 （三） 〇九時〇七分
=C_{1}^{n}x^{n-1}} = n x n − 1 {\displaystyle =nx^{n-1}} 次第二： n {\displaystyle n} 乃負整數 設 k = − n {\displaystyle k=-n} 。則： x n = 1 x k {\displaystyle x^{n}={\frac……一三 KB（四一三六字） - 二〇二〇年一二月五日 （六） 〇二時三〇分
拉脫維亞語成於字母拼切成音，凡三十三，有大小寫如下： A a Ā ā B b C c Č č D d E e Ē ē F f G g Ģ ģ H h I i Ī ī J j K k Ķ ķ L l Ļ ļ M m N n Ņ ņ O o P p R r S s Š š T t U u Ū ū V v Z z Ž ž……一 KB（九七字） - 二〇二三年四月一〇日 （一） 一〇時五六分- 閉合：以 [ K → K ′ ] {\displaystyle [K\to K^{\prime }]} 寫 K {\displaystyle K} 到 K ′ {\displaystyle K^{\prime }} 。 [ K → K ′ ′ ] = [ K → K ′ ] [ K ′ → K ′ ′ ]……一二 KB（二五三八字） - 二〇二二年一一月二五日 （五） 〇五時五一分
英語成於字母拼切成音，凡二十六，有大小寫如下： A a B b C c D d E e F f G g H h I i J j K k L l M m N n O o P p Q q R r S s T t U u V v W w X x Y y Z z 英語字母不與其音合者頗多。……四 KB（六五八字） - 二〇二四年三月二四日 （日） 〇七時三三分
電子繞核之軌能 E{\displaystyle E} ，乃動能 K{\displaystyle K} 、勢能 V{\displaystyle V}之和： E=K+V=12mev2−e24πε0r=−e28πε0r{\displaystyle E=K+V={\frac {1}{2}}m_{e}v^{2}-{\frac……三 KB（六一六字） - 二〇一八年一〇月一三日 （六） 一六時五八分- ) , 666 ∈ N ∗ ⫋ R {\displaystyle 666=3030_{(6)}=476_{(12)}=1010011010_{(2)}=1232_{(8)},666\in N^{*}\subsetneqq \mathbb {R} } ∑ k = 1 36 k = 1 + 2 + 3……九八三 位元組（二三六字） - 二〇二二年七月二四日 （日） 二三時〇〇分
- P=nkT/V}（P為其壓，V為其積，n為粒子之數，k為波茲曼常數，T為其溫），然簡併態者，無甚相干。對以低密者，完簡併氣之壓乃P=K(n/V)5/3{\displaystyle P=K(n/V)^{5/3}}}}（K者，粒子之性定之）。緻密者，又以相對論態，壓P=K′(n/V)4/3{\displaystyle P=K'(n……五 KB（七七一字） - 二〇二三年九月二五日 （一） 一八時五九分
